あなたの質問は、あなたは天体力学に精通していませんが、物理学と天文学についてある程度の知識を持っていることを私に示しています。あなたは宇宙愛好家ですか？ よろしくお願いします!!

あなたが説明する状況は、私たちが ケプラーの軌道 と呼んでいるものと非常によく一致しています。彼らの先駆者であるヨハネスケプラーは、1600年代初頭に出版しました。

他の重力体による摂動がない場合、「あいまいなファンキーな妨害」は禁止されていると思いますが、ケプラーの軌道は確かに安定しています。

あなたの推論はどこであなたを迷わせましたか？図の暗い線で示されているように、軌道を回っているオブジェクトが円軌道にあり、示されている方向に軌道を回っていると仮定します。大きな赤い矢印で、軌道を回るオブジェクトを瞬間的に穏やかに内側に動かし、実際にはそのポイントでの接線速度を変更しませんでした。

ただし、飛行経路の角度は、少しでも、赤い軌道上の小さな赤い矢印で示される角度に変更しました。オブジェクトはもはや水平方向に移動しておらず、少し下り坂に向かっています。オブジェクトが厳密に水平方向（円軌道）に移動しているとき、局所重力ベクトルは速度ベクトルに垂直でした。これらのベクトルが垂直である場合、オブジェクトの速度に変化はありません。 （速度はスカラー量、速度の大きさ、速度と方向の両方のベクトル量です）下り坂の場合は、 -地球上の丘を転がり落ちる何かの場合と同じように、速度ベクトルに平行な重力ベクトルの（小さな）成分があります。オブジェクトは加速します。つまり、その速度は時間とともに増加するため、摂動後も速度は一定に保たれません。この速度の変化は、プライマリの中心から半径が変化することによる重力ポテンシャルエネルギーの変化に対応します。下に行くほど速くなります。

高度の低下に伴うこの速度の増加により、軌道の曲率半径はその高度での円軌道の曲率半径よりも大きくなるため、軌道は最終的に90°離れた近地点で底に達します（摂動点からのプライマリの中心から測定されたように）。次に、図の下部に示されているように、摂動から180度離れた元の高度に戻り、同じ接線速度と同じ垂直速度で、下向きではなく上向きになります。

その垂直速度はオブジェクトをより高く運び、それはそれを減速させます。速度が低下すると、軌道の曲率半径が減少するため、摂動から270°の遠地点でピークに達し、下降を開始します。摂動から360°（1つの軌道）で、摂動の瞬間に、同じ速度、同じ飛行経路角度、同じすべてで、開始した場所に正確に戻ります。これは、無限に繰り返されます。 。

この軌道は、すべてのバインドされた（つまり、逃げない）ケプラー軌道と同様に、完全に安定しています。あなたがリストした制約を考えると、それはどんな種類の制御もなしに、永遠に示されている通りに正確に残ります。

摂動を小さくしない 場合、軌道速度のかなりの部分を言います、次に、オブジェクトをプライマリと衝突させることができます 。 「何かを十分に強く押すと、倒れます。」

画像を複雑にし始めると、惑星は球対称ではなく、惑星は回転し、他の重力体が関与します。軌道は完全な日光の下にあり、一部が日陰になっているなどです。これらの摂動により、軌道が進化し（時間とともに変化）、場合によっては、プライマリと衝突したり、システムから排出されたりします。軌道の進化は、月も含めて、地球を周回するすべてのものに起こります。

つまり、太陽や惑星の周りの軌道上にあり、無限に多くの質量を含む小さな物体を考えている場合、この表現は次のようになります。

$ d \ bar {v} / dt =-{\ frac {GMm} {r ^ 2}} \ hat {r} $ span>

$と仮定\ bar {v} $ span>は、軌道を回るオブジェクトの速度ベクトルであり、 $ \ hat {r} $ span>は、軌道を回るオブジェクトを指す単位ベクトルです。惑星/太陽の質量の中心。

これはニュートンの古典的な重力の法則です。

どういうわけか、上記の方程式を分析的に解いて、軌道を回る物体が常に移動しなければならないことがわかります。惑星/太陽から逃げるのに十分な速度がない限り、楕円。

基本的に、太陽/惑星の重力から逃れるのに十分な強さでオブジェクトを押さないと、常に楕円の動きに従い、プッシュしたのとまったく同じポイントに戻ります。